Фината структура се среща в спектрите при частици. Тънка структура

Макроскопска структура Спектралните линии са броят на линиите и тяхното местоположение. Той се определя от разликата в енергийните нива на различни атомни орбитали. Въпреки това, с по-подробно проучване, всеки ред проявява своята подробна тънка структура. Тази структура се обяснява с малки взаимодействия, които преминават леко и разделени енергийни нива. Те могат да бъдат анализирани чрез методи за смущаваща теория. Фината структура на водородния атом всъщност е две независими корекции на Borovsky Energies: един поради релативистичното движение на електрона, а вторият поради взаимодействието на въртящата се орбита.

Релативистични изменения

В класическата теория кинетичният член на Хамилтониан: $T\; \backslash u003d\; frac\; (p\; ^\; (2))\; (2м)$

Въпреки това, като се има предвид сервизната станция, трябва да използваме релативистичното изразяване за кинетичната енергия, $T\; \backslash u003d\; sqrt\; (p\; ^\; (2)\; c\; ^\; (2)\; +\; m\; ^\; (2)\; c\; ^\; (4))\; -\; mc\; ^\; (2)\; \backslash \backslash \; t$

когато първият термин е общата релативистична енергия, а вторият член е енергията на електронната почивка. Разлагането му подред

$T\; \backslash u003d\; frac\; (p\; ^\; (2))\; (2м)\; -\; frac\; (p\; ^\; (4))\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2))\; +\; точки$

Следователно корекцията от първа поръчка към хамилтониан е еднаква $H\; "\backslash u003d\; -\; -\; frac\; (p\; ^\; (4))\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2))$

Използвайки го като смущение, можем да изчислим релативистичните енергийни корекции на първия ред.

$E\_\; (n)\; ^\; ((1))\; \backslash u003d\; langle\; psi\; ^\; (0)\; vert\; h\; "vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2)\; \backslash \backslash \; t\; ))\; Langle\; psi\; ^\; (0)\; vert\; p\; ^\; (4)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2))\; langle\; \backslash \backslash \; t\; ^\; (0)\; vert\; p\; ^\; (2)\; p\; ^\; (2)\; vert\; psi\; ^\; (0)$

където $psi\; ^\; (0)$ - функция за безпрепятствена вълна. Спомняйки си, че не се притесняваме на хамилтонец, виждаме

$H\; ^\; (0)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle\; \backslash u003d\; e\_\; (n)\; vert\; psi\; ^\; (0)$

$Ляво\; (Rac\; (p\; ^\; (2))\; (2m)\; +\; u\; вдясно)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle\; \backslash u003d\; e\_\; (n)\; vert\; psi\; ^\; (0)$

$p\; ^\; (2)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle\; \backslash u003d\; 2m\; (e\_\; (n)\; -u)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; rangle$

$E\_\; (n)\; ^\; ((1))\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2))\; langle\; psi\; ^\; (0)\; vert\; p\; ^\; (2)\; p\; ^\; (2)\; \backslash \backslash \; t\; Psi\; ^\; (0)\; повреда$

$E\_\; (n)\; ^\; ((1))\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (8m\; ^\; (3)\; c\; ^\; (2))\; langle\; psi\; ^\; (0)\; vert\; (2m)\; ^\; (2)\; (e\_\; (n)\; )\; -U)\; ^\; (2)\; vert\; psi\; ^\; (0)\; повреда$

$E\_\; (n)\; ^\; ((1))\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (2mc\; ^\; (2))\; (e\_\; (n)\; ^\; (2)\; -2e\_\; (n)\; langle\; u\; rangle\; +\; langle\; u\; ^\; (2)\; \backslash \backslash \; t\; )\; Rangle)$

За водороден атом, $U\; \backslash u003d\; frac\; (e\; ^\; (2))\; (r)$, $Langle\; u\; rangle\; \backslash u003d\; frac\; (e\; ^\; (2))\; (A\_\; (0)\; n\; ^\; (2))$ и $Langle\; u\; ^\; (2)\; rangle\; \backslash u003d\; frac\; (e\; ^\; (4))\; ((1\; +\; 1/2)\; n\; ^\; (3)\; a\_\; (0)\; ^\; (2))$ Където $a\_\; (0)$ - радиус на Боровски, $н.$ - основното квантово число и $л.$ - Орбитално квантово число. Следователно релативистичната корекция на водородния атом е равна на

$E\_\; (n)\; ^\; ((1))\; \backslash u003d\; -\; frac\; (1)\; (2\; mc\; ^\; (2))\; ляво\; (e\_\; (n)\; ^\; (2)\; -2e\_\; (n)\; frac\; (e\; ^\; (2))\; (\; A\_\; (0)\; n\; ^\; (2))\; +\; frac\; (e\; ^\; (4))\; ((1\; +\; 1/2)\; n\; ^\; (3)\; a\_\; (0)\; ^\; (2))\; вдясно)\; \backslash u003d\; -\; frac\; ()\; \backslash \backslash \; t\; E\_\; (n)\; ^\; (2))\; (2mc\; ^\; (2))\; наляво\; (frac\; (4N)\; (1\; +\; 1/2)\; -3\; дясно)$

Върти орбита

Корекцията на въртящата се орбита се появява, когато сме от стандартната референтна система (където електронът лети около ядрото) отидете в системата, където електронът почива, а ядрото лети около него. В този случай движещото се ядро \u200b\u200bе ефективна линия С ток, който от своя страна създава магнитно поле. Въпреки това, самият електрон има магнитен момент поради гърба. Два магнитни вектора, $VEC\; B.$ и $Vec\; mu\_s$ Съединители заедно, така че да се появи определена енергия в зависимост от тяхната относителна ориентация. Така че енергията корекция изглежда така $Delta\; e\_\; (so)\; \backslash u003d\; xi\; (r)\; vec\; l\; cdot\; vec\; s$

Вижте също

Напишете отзив за статията "тънка структура"

Литература

• Грифитс, Дейвид Дж. Въведение в квантовата механика (2-ри Ед.). - Prentice Hall, 2004. - ISBN ISBN 0-13-805326-x.
• Либоф, Ричард Л. Встъпителна квантова механика. - addison-wesley, 2002. - ISBN ISBN 0-8053-8714-5.

Връзки

Извлечение, характеризираща тънка структура

- Кой рицар? От това, което? - Червено, попита Пиер.
- добре, пълнота, сладък графика, c "est la fable de tout moscou. Je vous Aladire, MA Parole d" Honneur. [Това е всичко Москва. Точно, аз съм изненадан.]
- Глоба! Глоба! - каза милиционерът.
- О, добре. Не можете да говорите като скучни!
- Q "est ce qui st la fable de tut moscou? [Какво знае цялото Москва?] - Ставане, каза ядосан Пиер.
- пълнота, графика. Ти знаеш!
- Не знам нищо - каза Пиер.
- Знам, че сте приятелски настроени към Натали и затова ... не, аз винаги съм по-приятелски с вяра. Cette Chere Vera! [Тази сладка вяра!]
- Не, мадам, [не, мадам.] - Продължение на Пиер недоволен тон. - изобщо не поемах ролята на рицаря Ростов и не съм бил от тях почти месец. Но аз не разбирам жестокостта ...
"QUI S" Извинете "обвинение, [който се извинява, той се обвинява.]" Усмихнат и махай Корпига, каза Джули и, така че последната дума остава за нея, сега промени разговора. - Какво, сега научих: Бедният Мари Волкончая дойде вчера в Москва. Чували ли сте, тя загуби баща си?
- наистина ли! Къде е тя? Много исках да я видя - каза Пиер.
- Прекарах вечерта вчера. Сега тя или утре сутринта отива в близката Москва с племенник.
- Е, как е тя? - каза Пиер.
- Нищо, тъжно. Но знаеш кой я е спасил? Това е цял роман. Никола Ростов. Тя беше заобиколена, те искаха да убият, раниха хората й. Той се втурна и я спаси ...
- Все още роман - каза Милитиаман. - Решително, този общ полет е направен да се ожени за всички стари булки. Cateche - едно, принцеса Болконская - други.
- Знаете, че наистина мисля, че тя не е петит peu peu amoureuse du jeune homme. [Прекрасна влюбена в млад мъж.]
- Глоба! Глоба! Глоба!
- Но как е на руски да кажем? ..

Когато Пиер се върна у дома, той подаде две сметки в този ден.
В първия беше казано, че изслушването изглежда е забранено от Москва да бъде забранено от Москва, - несправедливо и че, напротив, граф мусколчин се радва, че барини и търговските съпруги напускат от Москва. - По-малко страх, по-малко новини - каза в плаката, - но аз отговарям на живота, че злодейът в Москва няма да бъде. Тези думи за първи път се наричат \u200b\u200bПиер, който французите ще бъдат в Москва. Във втория плакат беше казано, че нашият апартамент в Vyazma е победил френския французин, но това, което много хора искат да подредят, тогава за тях има оръжие, приготвено в Арсенал: Сабла, пистолети, оръжия, които жителите могат да получат евтина цена. Плаката на плаката не беше толкова смешна, както в бившите разговори на Чигирин. Пиер е замислял над тези плакати. Очевидно е, че ужасната гръмотевична област, която той призова всички сили на душата си и който в същото време инициира невалидния ужас в него, очевидно е, че този облак се приближи.
- Отиди до военна служба И отидете в армията или чакайте? - За стот време, зададен сам този въпрос. Взе тела от карти, лежащи на масата си и започна да прави пасианс.
- Ако този пасианс излезе, той сам се казва, смесващ палубата, като я държи в ръката си и погледна нагоре, - ако излезе, тогава ... какво означава това? .. - той нямаше време да реши Какъв гласът чу гласа старши принцеса, като пита дали е възможно да се влезе.
- Тогава това ще означава, че трябва да отида в армията - съгласи се Пиер. "Влезте, въведете", добави той, обръщайки се към принцесата.
(Една по-стара принцеса, с дълга кръста и вкаменен капак, продължава да живее в къщата на Пиер; две по-малки.)
- Съжалявам, мон братовчед, който дойдох при теб - каза тя с отблъскващ глас. - В края на краищата, най-накрая трябва да вземете решение за нещо! Какво ще бъде така? Всички напуснаха Москва и народът на Бунюет. Какво ще останем?
"Напротив, всичко изглежда безопасно, мацка," каза Пиер с навика, който Пиер, винаги обърквал превежда ролята си на благодетел преди призища, се научил във връзка с нея.

По-нататъшното изследване на атомните спектри показва, че много спектрални линии имат два близки компонента. Така че, през 1887 г. А. Мекелсън открил разделяне - линията на серията Balmer в водород, генерирана от прехода

Състои се от две линии със средна дължина на вълната 6,563 Å.

Фиг. 5.9. Albert Abraham Michakelson 1852-1931

Разликата на дължината на вълната е равна 0.14 Å (т.е. относителното разцепване на реда 10 – 5 ). Линиите се разделят на. \\ T 3 , 4 и повече компоненти. Разделянето на линиите, както сега разбираме, означава разделянето на енергийните нива на атома: те се появяват, както се казва, фината структура. Така че, има нерешително взаимодействие. Казахме, че разделянето на линиите се случва, например, когато наложеното външно поле нарушава симетрията на системата. И тук неизвестното взаимодействие се проявява в отсъствието на външни области, т.е. трябва да се дължи на някои вътрешни свойства на атома.

Оказа се, че това наистина е проявление на вътрешните свойства, но не и атом като цяло, а електрон. През 1925 г. S. Gaudsmith и J. Ulyndebeck представи хипотеза Spin Electron.: те предложиха съществуването на електрон на техния собствен момент на импулса, който не е свързан с орбиталното движение. Първоначално въртенето беше представено като себе си (инж. въртене.) електрон около собствената си ос (аналог на ежедневното въртене на земята). След това осъзнаха, че "Verval" не може да бъде разбран буквално: цифровите оценки бяха дадени линейна скорост, надвишаваща скоростта на светлината във вакуум.

Фиг. 5.10. Самуел Авраам Гаудсмит 1902-1978

Фиг. 5.11. Джордж Юджийн Улбек 1900-1988

Неговото съществуване остава загадка, ако сме само в рамките на квантовата механика Geisenberg - Schrödinger. Естествено обяснение на завъртането, получено само в релативистично квантова теория P. DIRAC свързаната теория на относителността с квантовата механика.

Фиг. 5.12. Пол Адриен Морис Дирак, 1902-1984

От последвалите експерименти, че електронът трябва да се приписва завъртете квантовото число. s \u003d 1/2.с еднакви свойства (виж формула (5.5)) като квантов номер л.. Записано повикване на квантовия номер на Spin обратно. В бъдеще ще използваме и това, общоприемна терминология.

Съответно, има единственото име на оператора на Spin Square

и проекцията на гърба на някаква ос (преминаване през единица ħ всички стойности от максимума до минимум) са написани във формуляра

където отнема само две стойности

Номерът се нарича магнитно квантово число.

Откъде идват разделянето на спектралните линии? Ще се опитаме да разберем това с помощта на полу-шаси. В класическата физика всяко завъртане на електрическия заряд създава магнитно поле. Радиуса на орбита R.класическият електрон може да бъде представен като завой с текуща сила л.покриване на зоната, т.е. като магнитна дипол с магнитен момент

Фиг. 5.13. Моделът на гърба и магнитния момент на електрона като част от класическата физика

Класическа оценка: Електрон в орбита Радиус R.и скорост в.той има период на обращение

Вземете някаква точка в орбита. По време на T. чрез него се таксува e,това означава, че текущата по дефиниция е равна

В допълнение, електронът има орбитален момент.

така текущата може да бъде изразена чрез орбитален момент, като елиминира скоростта на електрона:

След това орбитален магнитният момент, създаден от електрона, е равен на

Фиг. 5.14. Класически модел Електрон на кръгла орбита

Заменете сега в съответствие с правилата за квантуване

и ние получаваме израз за орбитален магнитен момент, който може да бъде получен и по-стриктно:

Следователно се следват заключенията:

· Естествена единица за магнитни моменти в микромета - т.нар магнетон Бора. · Проекцията на магнитния момент на всяка ос винаги трябва да бъде цяло множество Magneton Bohr: (Сега е ясно защо квантовият номер н.наречен магнит.) · Поведение орбитал Магнитен момент на електрона на него орбитал инерция на инерция, наречена хигмагнитно положениедобре

Експериментите показват, че завъртането на електрон има двоен магнетизъм: свой собствен електронен магнитен момент, свързан със завъртането, е равен на

това означава, геромагнитното отношение към него се оказа два пъти по-голямо . Това е свръх доказателство, че електронът не може да бъде представен като заредена топка, въртяща се около собствената си ос: в този случай ще има обикновен гиромагнитно отношение. За проекцията на собствения си магнитен момент

и оттогава

В резултат на това, за проекцията на спин-магнитния момент, целият множествен борен магнезон, както за орбиталното движение, отново се получи. По някаква причина природата предпочита да се справя с цял магнетичен бор, а не с частите си. Следователно полуплогерната стойност на техния собствен момент на движение се компенсира от двойно гиромагнитно отношение.

Фиг. 5.15. Илюстрация на орбитални и центрофугирани моменти на електрон

Сега може да се разбере защо присъствието на един собствен магнитен момент води до появата на някои неотчетени досега взаимодействие. За да направите това, ние отново ще преминем към полукласен език. Електронното орбитално движение създава магнитно поле, което действа върху собствения си електронен магнитен момент. По същия начин магнитното поле на Земята засяга стрелката на компаса. Енергията на това взаимодействие измества енергийните нива на атома, а количеството на срязване зависи, като цяло, от върховете и орбиталните моменти на количеството на движението.

Важно заключение:

Пример 1.Ние оценяваме разделянето на енергийните нива поради взаимодействието на въртите и орбиталните магнитни моменти на електрона в водородния атом.

Кръгъл кръг с радиус R.с текуща сила I. създава в центъра на магнитното поле

Тази глава показа, че завъртането на електрон в орбита може да бъде представено като завой с ток

Тук за оценката, която поставяме

След това получаваме за магнитното поле, създадено от орбиталното движение на електрона в атома, размера на поръчката

Енергия на взаимодействието на собствен магнитен момент на електрон с това магнитно поле равен по реда на величина

За оценката, поставете R.равен на радиуса на Боров на първата орбита . Заместване на израза тук и и обмисля това

получаваме оценка на смяната на енергийните нива

където - въведени по-горе (виж (3.3)) постоянна фина структура. Енергията на първото ниво на водородния атом, както е известно, е равно на

така (3.13) можете да пренапишете като

Дотолкова доколкото

а. E \u003d 13 6EVT.

и относителни нива на смяна

какво отговаря на експерименталните данни.

Това е оценка (не изчисление) на желаното ниво на ниво. По същество, целеви нива - това е релативистичен ефект: скорост на Boro Electron на първата орбита

Ето защо не е изненадващо, че до края на върховния имот се разбира само в релативистична квантова теория. Ние не прилагаме такава задача, но просто ще вземем предвид наличието на електрона на този невероятен имот.

Експерименталното доказателство за съществуването на завъртане на електрон е дадено в изживяването на Stern - Gerlach през 1922 г. Идеята за експеримента е, че в магнитно поле, хетерогенен на оста z,силата на изместване, действаща по полето, действа върху електроните. Произходът на тази сила е по-лесен за разбиране, използвайки пример за електрически дипол, поставен в електрическо поле. Електрическият дипол е няколко противоположни обвинения , намира се на малко разстояние л. Приятел един от друг. Мащабът на електрическия дипол се определя като

и вектор л. Счита се за насочено от отрицателното зареждане на положителните.

Нека положителното зареждане е в точката r,и отрицателен - в точката, така че

Нека диполът да бъде поставен в електрическо поле с напрежение . Ще намерим силата, действаща върху дипола. За положителна такса има сила

на отрицателен -

Получената сила ще бъде

Тъй като разстоянието между таксите е малко, полето в точката на отрицателното зареждане може да бъде приблизително написано като

Заместване на това разлагане в израз за власт Е., намирам

Ако полето е равномерно ( Д. той не зависи от), след това равни и противоположно насочени сили действат върху диполните заряди и получената сила е нула, както следва от уравнението (5.14). Както знаете, такава двойка не променя дипола (който обикновено е неутрален), но само го превръща в полето (магнитният аналог е компас стрелката). В нехомогенното поле получената сила е различна от нула. В конкретния случай, когато полето зависи само от координата z,в уравнение (5.14), произтичащо само от нула z.

където - проекцията на електрическия момент на оста z.Нехомогенното поле се стреми да нарисува дипол в района, където е по-силен.

Магнитните заряди не съществуват, но магнитният дипол се осъществява с завъртане с ток и неговите свойства са подобни на свойствата на електрически дипол. Ето защо във формула (5.15) е необходимо да се замени електрическото поле на магнитен, електрически момент - да се магнит и записва за захранване върху електрона в експеримента на кърмата - Gerlah, подобен израз

Схема на опита: сноп от атоми лети през нехомогенно магнитно поле, насочено към скоростта на атомите. Силата, действаща върху магнитните моменти на атомите, ги отхвърля. Съответно, възможните стойности на проекцията на магнитния момент по посока на полето, първоначалният лъч се разделя на няколко пакети. Ако пълният магнитен момент на атома се определя само от задната част на електрона, първоначалният лъч се разделя на две. За мултиелектронни атоми от разделени пакети могат да бъдат по-големи. За своя експеримент Stern и Gerlah използваха сребро, което се изпарява в електрическата печка. Числените стойности на разделянето са делът на милиметъра. Авторите подчертават в заключенията си, че няма неприятни атоми. По-долу ще видим, че това е спецификата на експериментите с елементите на първата група.

Фиг. 5.16. Схема на кърмата и Герлача

Основният резултат от експериментите на кърмата и Герлоха - пряко експериментално доказателство квантуване указания на магнитния момент на атомите. Според класическата физика първоначалният лъч не трябва да се издуха, а да се прегръща в съответствие с произволната проекция на магнитния момент по посока на магнитното поле. Съответно, на екрана, вместо две отделни линии, оставени от сребърни атоми, ще се наблюдава размазана лента.

Фиг. 5.17. Otto Stern, 1888-1969

Фиг. 5.18. Уолтър Герла, 1889-1979

Пример 2.Тесен лъч на атомите при една скорост и маса н.преминава се през напречно нехомогенно магнитно поле, в което те действат върху тях (фиг. 5.19). Дължината на областта на полето , разстояние от магнит до екрана. Определете ъгъла на отклоняване на следата на лъча на атомите на екрана от позицията му, когато магнитното поле е изключено.

Спектрални линии, Spin Kernel Thallium

Научете излишната структура

7.1. Цел и съдържание на работата: Изследване на ултра-тънка структура на спектралните линии, използвайки интерферометър и дефиниция на Fabry-Pen, за завъртане на висок LIABL.

7.2. Оборудване: Спектретографията на PC-28, интерферометърът за печене на IT-51, лампите на USB-2 с живачни и пътни двойки, PPLB-3 захранване.

В проучването, използвайки спектралните устройства с висока резолюция, линията на повечето елементи се открива от сложна структура, много по-тясна от мултиплет (тънка) структура. Неговото възникване е свързано с взаимодействието на магнитни моменти на ядрените с електронна обвивка, водеща до структура на ултратоне и с изместване на изотопно ниво .

Магнитените моменти на ядра са свързани с наличието на механичните моменти на импулса (завъртания). Kernel Spin се определя количествено според общите правила за количествено управление на механични моменти. Ако масовият номер на ядрото А е равномерно, квантовият брой на завъртането I е цяло число, с нечетен и номер i - половин целта. Голяма група от така наречените равномерни ядра, имащи четен номер на двата протони и неутрона, има нулев и нулев магнитен момент. Спектралните линии на равномерните изотопи нямат ултра-тънка структура. Останалите изотопи имат ненулеви механични и магнитни моменти.

По аналогия с магнитните моменти, създадени в атоми от електрони и магнитният момент на ядрото може да бъде представен като

къде - протонната маса е така нареченият фактор на ядрото, който отчита структурата на ядрените черупки (по реда на магнитуд, той е равен на един). Устройството за измерване на ядрените моменти е ядрен магнизон:

Ядрен магнизон B \u003d 1836 пъти по-малък от Магнетон бор. Ниските магнетични моменти на ядрата в сравнение с магнетичните моменти на електроните в атома обясняват ограничаването на хиперфина на структурата на спектралните линии, съставляващи по ред на разделяне на мултиплетите.

Енергията на магнитния момент на ядрото с електроните на атома е равен на

къде е напрежението на магнитното поле, създадено от електрони в точката, в която се намира ядрото.

Изчисленията водят до формулата

Тук А е някаква постоянна стойност за това ниво, F е квантов брой на общия момент на императовия импулс и електронната обвивка

който взема ценности

F \u003d J + I, J + I-1, ..., | J-I |. (7.6)

Ултратинът се увеличава с нарастващия заряд на ядрото Z, както и с увеличаване на степента на йонизация на атома, приблизително пропорционално, когато зарядът на атомния баланс. Ако в светлинните елементи ултра-тънката структура е изключително тесна (около клетъчни фракции), след това за тежки елементи, като Hg, T1, PB, BI, той достига стойностите в случай на неутрални атоми и няколко в. \\ T случая на йони.

Като пример на фиг. 7.1 показва схема на свръхфинско разделяне на нива и линии на резонансната тънка натрий (преход). Натрий (Z \u003d 11) има единичен стабилен изотоп с масов номер А \u003d 23. Ядрото се отнася до група от нечетни ядки и има завъртане I \u003d 3/2. Магнитният момент на ядрото е 2.217. Общото по-ниско ниво на двата двойно компонента се разделя на две ултра-горещи нива с F \u003d 1 и 2. Нивото на четири костюма (F \u003d 0, 1, 2, 3). Размерът на разделянето на нивото е равен на 0.095. Разделянето на горните нива е много по-малко: за ниво е равно на 0.006, общото разделяне - ниво е 0.0035.

Проучванията с ултра-тънка структура на спектралните линии ви позволяват да определите такива важни стойности като механични и магнитни моменти на ядрата.

Пример за определяне на стойността на целта на ядрото Директно по отношение на броя на компонентите е изчисляването на ядрената точка на талията и съгласно структурата на линията C \u003d 535.046 nm. Пълният модел на нивата на разделяне е представен на фиг.7.2. Tallium има две изотопи: и, процентът, от който в естествената смес е: -29.50% и - 70.50%. Линиите на двата изотопа са тестоприемни изотопно офсет, съответно, равни на НМ. За двете изотопи се въртят ядрото I \u003d 1/2. Според схемата за разделяне е необходимо да се очаква, че талаариумната линия с НМ, която се осъществява по време на прехода от ниво до нивото, се състои от три компонента на ултра-тънкото разделяне с коефициент на интензивност 2: 5: 5, като Нивото се състои от две субловки с разстояние между костюмите, а нивото също се разделя на две надмощи. Разстоянието между Siblems е незначително, така че спектроскопските наблюдения се откриват само с два компонента на ултрафинното разделяне за всеки изотоп, отделно разположен на разстояние от nm (). По отношение на броя на компонентите, може да се види, че завъртането на талий ядрото I \u003d 1/2, тъй като с J \u003d 1/2 броя на компонентите 2i + 1 \u003d 2. QUORUUPOOLE момент Q \u003d 0. Това показва, че разделянето на термина е много малко и спектроскопският начин не е разрешен. Аномалюлновото ограничаване на термина се обяснява с факта, че е възмутено от конфигурацията. Общ брой Компонентът на този ред е четири. Компонентите А и В принадлежат към по-често срещан изотоп и компоненти и b по-рядко. И двете групи от компонента са изместени спрямо взаимно включване и по-тежък изотоп съответства на смяна в лилавата страна на спектъра. Измерване на коефициента на интензивност Компонент A: или IN: B ви позволява да определите съдържанието на изотопите в естествена смес.

7.4. Описание на инсталацията.

STS Spectral Lines може да се наблюдава само при използване на устройства с висока резолюция, като интерферометър на Fabry-Pen (IFP). IFP е инструмент с тесен спектрален интервал, (например, свободен спектрален интервал за λ \u003d 500 nm в IFP с разстояние между огледалата t \u003d 5 mm е Δλ \u003d 0.025 nm, в този интервал Δλ, можете Разгледайте тънка и ултра-тънка структура). Като правило, IFMS се използват в комбинация със спектралното устройство за предварително монохроматизация. Тази монохроматизация може да бъде извършена или до входа на светлинния поток в интерферометъра, или след преминаване през интерферометъра.

Оптичната схема за изследване на STS Spectral Lines е показана на фиг. 7.3.

Източник на светлина 1 (високочестотен електронен лампа WW с метални пари) е проектиран с леща 2 (F \u003d 75 mm) на IFP (3). Моделът на смущенията, локализиран в безкрайност, под формата на пръстени е проектиран от ахроматен кондензатор 4 (F \u003d 150 mm) в равнината на входящия шлем 5 на спектрографа (6,7,8-колиматор, призмата на. \\ T корен, каменната леща на спектрографа). Централната част на концентричните пръстени се нарязва със спектрограф с прорез (5) и изображението на картината се прехвърля към фокалната равнина 9, където се записва върху фотопластичната. В случай на бар-спектър, картината ще бъде спектрални линии, пресичани във височина на интерференция maxima и minima. Такава картина може да се наблюдава визуално от касетата в лупата. С подходяща надморска височина картината има симетричен външен вид (фиг. 7.4.).

- (Разделяне на мултиплет), разцепващи нива на енергия и спектър. Линии на атоми, молекули и кристали, причинени от върховното орбитално взаимодействие. Броят на субловите, нивото на енергия е разделен, зависи от броя на възможните ориентации ... ... Физическа енциклопедия

Тънка структура В. \\ T ядрена физика Тънката структура (мултиплет разцепване) описва разделянето на спектралните линии на атомите, което се определя от разликата в енергийни нива Валидна атомни орбитали. Въпреки това, с по-подробно проучване, всеки ... ... Уикипедия

Тънка структура - Разделяне на мултиплет, разделяне на енергийни нива и спектрални линии на атоми, молекули и кристали, поради въртене на орбиталното взаимодействие (виж орбиталното взаимодействие). Броят на Sublevels, който е разделен ... ...

Структура (стойности) - Структура (от лат. Сградата на струнера "): Съдържание 1 Основна стойност 2 Други стойности (използвани заедно с ... Уикипедия

Структура на суперплавта - ултратонно разделяне на нива, разделяне на енергийни нива (виж. енергийни нива) на атом в тясно подредени подухили, причинени от взаимодействието на магнитния момент на ядрото с магнитното поле на атомните електрони. Енергия (E Това ... ... ... Велика съветска енциклопедия

Боровская Atom модел - Модел на Боровская на водородния атом (Z заряда на ядрото), където се сключва отрицателно зареденият електрон в атомната обвивка около малка, положително заредена атомна ядро \u200b\u200b... Уикипедия

Формула Zommerfeld Dirac. - движение на електрон около атомното ядро \u200b\u200bвътре класическа механика Тя може да се счита за линеен осцилатор, който се характеризира с адиабатен инвариант, който е област на елипса (в обобщени координати): където ... ... Уикипедия

Формула Zommerfeld - Dirac - движението на електрона около атомното ядро \u200b\u200bв рамките на класическата механика може да се разглежда като "линеен осцилатор", който се характеризира с "адиабатен инвариант", който е област на елипса (в обобщени координати) : Къде ... ... Уикипедия

Sommerfeld, Арнолд - Arnold Sommerfeld Arnold Sommerfeld Sommerfeld в ... Wikipedia

Спектроскопия - Секцията на физиката върху изучаването на спектрите на електромагнитно излъчване. Тук ще разгледаме оптичната спектроскопия, често се нарича простота. Светлина електромагнитно излъчване С дължина на вълната L от 10 3 до 10 8 м. Този диапазон ... ... Цвят на енциклопедия

Молекулярни спектри - релефни спектри, абсорбция и комбинационно разсейване на светлина (CRS), принадлежащи към свободните или слабо свързани молекули. Типични М. s. Раирани, те се наблюдават под формата на комбинация от повече или по-малко тесни ленти в UV, видими и ... ... Физическа енциклопедия