Электростатика все формулы и обозначения. Электромагнетизм

Связь магнитной индукции В с напряженностью Н магнитного поля:

где μ – магнитная проницаемость изотропной среды; μ 0 – магнитная постоянная. В вакууме μ = 1, и тогда магнитная индукция в вакууме:

Закон Био – Савара – Лапласа: dB или dB =
dI,

где dB – магнитная индукция поля, создаваемого элементом провода длиной dl с током I; r – радиус – вектор, направленный от элемента проводника к точке в которой определяется магнитная индукция; α – угол между радиусом – вектором и направлением тока в элементе провода.

Магнитная индукция в центре кругового тока: В = ,

где R – радиус кругового витка.

Магнитная индукция на оси кругового тока: B =
,

Где h – расстояние от центра витка до точки, в которой определяется магнитная индукция.

Магнитная индукция поля прямого тока: В = μμ 0 I/ (2πr 0),

Где r 0 – расстояние от оси провода до точки, в которой определяется магнитная индукция.

Магнитная индукция поля, создаваемого отрезком провода с током (см. рис. 31, а и пример 1)

B = (соsα 1 – соsα 2).

Обозначения ясны из рисунка. Направление вектора магнитной индукции В обозначено точкой – это значит, что В направлен перпендикулярно плоскости чертежа к нам.

При симметричном расположении концов провода относительно точки, в которой определяется магнитная индукция (рис. 31 б), - соsα 2 = соsα 1 = соsα, тогда: B = соsα.

Магнитная индукция поля соленоида:

где n – отношение числа витков соленоида к его длине.

Сила, действующая на провод с током в магнитном поле (закон Ампера),

F = I , или F = IBlsinα,

Где l – длина провода; α – угол между направлением тока в проводе и вектором магнитной индукции В. Это выражение справедливо для однородного магнитного поля и прямого отрезка провода. Если поле неоднородно и провод не является прямым, то закон Ампера можно применять к каждому элементу провода в отдельности:

Магнитный момент плоского контура с током: р m = n/S,

Где n – единичный вектор нормали (положительной) к плоскости контура; I – сила тока, протекающего по контуру; S – площадь контура.

Механический (вращательный) момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле,

М = , или М = p m B sinα,

Где α – угол между векторами p m и B.

Потенциальная энергия (механическая) контура с током в магнитном поле: П мех = - p m B, или П мех = - p m B соsα.

Отношение магнитного момента p m к механическому L (моменту импульса) заряженной частицы, движущейся по кругу орбите, =,

Где Q – заряд частицы; m – масса частицы.

Сила Лоренца: F = Q , или F = Qυ B sinα ,

Где v – скорость заряженной частицы; α – угол между векторами v и В.

Магнитный поток:

А) в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности6

Ф = BScosα или Ф = B п S,

Где S – площадь контура; α – угол между нормалью к плоскости контура и вектором магнитной индукции;

Б) в случае неоднородного поля и произвольной поверхности: Ф = В п dS

(интегрирование ведется по всей поверхности).

Потокосцепление (полный поток): Ψ = NФ.

Это формула верна для соленоида и тороида с равномерной намоткой плотно прилегающих друг к другу N витков.

Работа по перемещению замкнутого контура и в магнитном поле: А = IΔФ.

ЭДС индукции: ℰ i = - .

Разность потенциалов на концах провода, движущегося со скоростью v в магнитном поле, U = Blυ sinα,

Где l – длина провода; α – угол между векторами v и В.

Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока, пронизывающего этот контур:

Q = ΔФ/R, или Q = NΔФ/R = ΔΨ/R,

Где R – сопротивление контура.

Индуктивность контура: L = Ф/I.

ЭДС самоиндукции: ℰ s = - L .

Индуктивность соленоида: L = μμ 0 n 2 V,

Где п – отношение числа витков соленоида к его длине; V – объем соленоида.

Мгновенное значение силы тока в цепи, обладающей сопротивлением R и индуктивностью:

А) I = (1 – е - Rt \ L) (при замыкание цепи),

где ℰ - ЭДС источника тока; t – время, прошедшее после замыкания цепи;

Б) I = I 0 е - Rt \ L (при размыкании цепи), где I 0 – сила тока в цепи при t = 0; t – время, прошедшее с момента размыкания цепи.

Энергия магнитного поля: W = .

Объемная плотность энергии магнитного поля (отношение энергии магнитного поля соленоида к его объему)

W = ВН/2, или w = В 2 /(2 μμ 0), или w = μμ 0 Н 2 /2,

Где В – магнитная индукция; Н – напряженность магнитного поля.

Кинематическое уравнение гармонических колебаний материальной точки: х = А соs (ωt + φ),

Где х – смещение; А – амплитуда колебаний; ω – угловая или циклическая частота; φ – начальная фаза.

Скорость ускорения материальной точки, совершающей гармонические колебания: υ = -Aω sin (ωt + φ); : υ = -Aω 2 соs (ωt + φ);

Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты:

А) амплитуда результирующего колебания:

Б) начальная фаза результирующего колебания:

φ = arc tg
.

Траектория точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных колебаниях: х = А 1 соs ωt; y = А 2 соs (ωt + φ):

А) y = х, если разность фаз φ = 0;

Б) y = -х, если разность фаз φ = ±π;

В)
= 1, если разность фаз φ = ±.

Уравнение плоской бегущей волны: у = А соs ω (t - ),

Где у – смещение любой из точек среды с координатой х в момент t;

Υ – скорость распространение колебаний в среде.

Связь разности фаз Δφ колебаний с расстоянием Δх между точками среды, отсчитанным в направлении распространения колебаний;

Δφ = Δх,

Где λ – длина волны.

Примеры решения задач.

Пример 1.

По отрезку прямого провода длиной 1 = 80 см. течет ток 1 = 50 А. Определить магнитную индукцию В поля, создаваемого этим током, в точке А, равноудаленной от концов отрезка провода и находящейся на расстоянии r 0 = 30 см от его середины.

Решение.

Для решение задач воспользуемся законом Био – Савара – Лапласа и принципом суперпозиции магнитных полей. Закон Био – Савара – Лапласа позволят определить магнитную индукцию dB, создаваемую элементом тока Idl. Заметим, что вектор dB в точке А направлен на плоскость чертежа. Принцип суперпозиции позволяет для определения В воспользоваться геометрическим суммированием 9 интегрированием):

В = dB, (1)

Где символ l означает, что интегрирование распространяется на всю длину провода.

Запишем закон Био – Савара – Лапласа в векторной форме:

dB = ,

где dB – магнитная индукция, создаваемая элементом провода длиной dl с током I в точке, определяемой радиусом –вектором r; μ – магнитная проницаемость среды, в которой находится провод (в нашем случае μ = 1 *); μ 0 – магнитная постоянная. Заметим, что векторы dB от различных элементов тока сонаправлены (рис. 32), поэтому выражение (1) можно переписать в скалярной форме: В = dB,

где dB = dl.

В скалярном выражении закона Био – Савара – Лапласа угол α есть угол между элементом тока Idl и радиусом-вектором r. Таким образом:

B = dl. (2)

Преобразуем подынтегральное выражение так, чтобы была одна переменная – угол α. Для этого выразим длину элемента провода dl через угол dα: dl = rdα / sinα (рис. 32).

Тогда подынтегральное выражение dl запишем в виде:

= . Заметим, что переменная r также зависит от α, (r = r 0 /sin α); следовательно, =dα.

Таким образом, выражение (2) можно переписать в виде:

В = sinα dα.

Где α 1 и α 2 – пределы интегрирования.

Выполним интегрирование: В =(cosα 1 – cosα 2). (3)

Заметим, что при симметричном расположении точки А относительно отрезка провода cosα 2 = - cosα 1 . С учетом этого формула (3) примет вид:

В = cosα 1 . (4)

Из рис. 32 следует: cosα 1 =
=
.

Подставив выражения cosα 1 в формулу (4), получим:

В =
. (5)

Произведя вычисления по формуле (5), найдем: В = 26,7 мкТл.

Направление вектора магнитной индукции В поля, создаваемого прямым током, можно определить по правилу буравчика (правилу правого винта). Для этого проводим силовую линию (штриховая линия на рис. 33) и по касательной к ней в интересующей нас точке проводим вектор В. Вектор магнитной индукции В в точке А (рис. 32) направлен перпендикулярно плоскости чертежа от нас.

Р
ис. 33, 34

Пример 2.

Два параллельных бесконечных длинных провода D и C, по которым текут в одном направлении электрические токи силой I = 60 А, расположены на расстоянии d = 10 см друг от друга. Определить магнитную индукцию в поля, создаваемого проводниками с током в точке А (рис. 34), отстоящей от оси одного проводника на расстоянии r 1 = 5 см, от другого – r 2 = 12 см.

Решение.

Для нахождения магнитной индукции В в точке А воспользуемся принципом суперпозиции магнитных полей. Для этого определим направления магнитных индукций В 1 и В 2 полей, создаваемых каждым проводником с током в отдельности, и сложим их геометрически:

В = В 1 + В 2 .

Модуль вектора В может быть найдем по теореме косинусов:

В =
, (1)

Где α – угол между векторами В 1 и В 2 .

Магнитные индукции В 1 и В 2 выражаются соответственно через силу тока I и расстояния r 1 и r 2 от проводов до точки А:

В 1 = μ 0 I /(2πr 1); В 2 = μ 0 I /(2πr 2).

Подставляя выражения В 1 и В 2 в формулу (1) и вынося μ 0 I /(2π) за знак корня, получаем:

В =
. (2)

Вычислим cosα. Заметив, что α =
DAC (как углы с соответственно перпендикулярными сторонами), по теореме косинусов запишем:

d 2 = r+- 2r 1 r 2 соs α.

Где d – расстояние между проводами. Отсюда:

соs α =
; соs α =
= .

Подставим в формулу (2) числовые значения физических величин и произведем вычисления:

В =

Тл = 3,08*10 -4 Тл = 308 мкТл.

Пример 3.

По тонкому проводящему кольцу радиусом R = 10 см течет ток I = 80 А. Найти магнитную индукцию В в точке А, равноудаленной от всех точек кольца на расстояние r = 20 см.

Решение.

Для решения задачи воспользуемся законом Био – Савара – Лапласа:

dB =
,

где dB – магнитная индукция поля, создаваемого элементом тока Idl в точке, определяемой радиусом-вектором r.

Выделим на кольце элемент dl и от него в точку А проведем радиус-вектор r (рис. 35). Вектор dB направим в соответствии с правилом буравчика.

Согласно принципу суперпозиции магнитных полей, магнитная индукция В а точке А определяется интегрированием: В = dB,

Где интегрирование ведется по всем элементам dl кольца.

Разложим вектор dB на две составляющие: dB, перпендикулярную плоскости кольца, и dB ║ , параллельную плоскости кольца, т.е.

dB = dB+ dB ║ .

тогда: В =dB+dB ║ .

Заметив, что dB ║ = 0 из соображение симметрии и что векторы dBот различных элементов dl сонаправлены, заменим векторное суммирование (интегрированием) скалярным: В =dB,

Где dB= dB cosβ и dB = dB =, (поскольку dl перпендикулярен r и, следовательно, sinα = 1). Таким образом,

B = cosβ
dl =
.

После сокращения на 2π и замены cosβ на R/r (рис. 35) получим:

В =
.

Проверим, дает ли правая часть равенства единицу магнитной индукции (Тл):

здесь мы воспользовались определяющей формулой для магнитной индукции: В =
.

Тогда: 1Тл =
.

Выразим все величины в единицах СИ и произведем вычисления:

В =
Тл = 6,28*10 -5 Тл, или В = 62,8 мкТл.

Вектор В направлен по оси кольца (пунктирная стрелка на рис. 35) в соответствии с правилами буравчика.

Пример 4.

Длинный провод с током I = 50А изогнут под углом α = 2π/3. Определить магнитную индукцию В в точке А (36). Расстояние d = 5см.

Решение.

Изогнутый провод можно рассматривать как два длинных провода, концы которых соединены в точке О (рис. 37). В соответствии с принципом суперпозиции магнитных полей магнитная индукция В в точке А будет равна геометрической сумме магнитных индукций В 1 и В 2 полей, создаваемых отрезками длинных проводов 1 и 2, т.е. В = В 1 + В 2 . магнитная индукция В 2 равна нулю. Это следует из закона Био – Савара – Лапласа, согласно которому в точках, лежащих на оси привода, dB = 0 ( = 0).

Магнитная индукцию В 1 найдем, воспользовавшись соотношением (3), найденным в примере 1:

В 1 = (соsα 1 – соsα 2),

Г
де r 0 – кратчайшее расстояние от провода l до точки А

В нашем случае α 1 → 0 (провод длинный), α 2 = α = 2π/3 (соsα 2 = соs (2π/3) = -1/2). Расстояние r 0 = d sin(π-α) = d sin (π/3) = d
/2. Тогда магнитная индукция:

В 1 =
(1+1/2).

Так как В =В 1 (В 2 = 0), то В =
.

Вектор В сонаправлен с вектором В 1 определяется правилом винта. На рис. 37 это направление отмечено крестиком в кружочке (перпендикулярно плоскости чертежа, от нас).

Проверка единиц аналогична выполненной в примере 3. Произведем вычисления:

В =
Тл = 3,46*10 -5 Тл = 34,6 мкТл.

Сессия приближается, и пора нам переходить от теории к практике. На выходных мы сели и подумали о том, что многим студентам было бы неплохо иметь под рукой подборку основных физических формул. Сухие формулы с объяснением: кратко, лаконично, ничего лишнего. Очень полезная штука при решении задач, знаете ли. Да и на экзамене, когда из головы может «выскочить» именно то, что накануне было жесточайше вызубрено, такая подборка сослужит отличную службу.

Больше всего задач обычно задают по трем самым популярным разделам физики. Это механика , термодинамика и молекулярная физика , электричество . Их и возьмем!

Основные формулы по физике динамика, кинематика, статика

Начнем с самого простого. Старое-доброе любимое прямолинейное и равномерное движение.

Формулы кинематики:

Конечно, не будем забывать про движение по кругу, и затем перейдем к динамике и законам Ньютона.

После динамики самое время рассмотреть условия равновесия тел и жидкостей, т.е. статику и гидростатику

Теперь приведем основные формулы по теме «Работа и энергия». Куда же нам без них!

Основные формулы молекулярной физики и термодинамики

Закончим раздел механики формулами по колебаниям и волнам и перейдем к молекулярной физике и термодинамике.

Коэффициент полезного действия, закон Гей-Люссака, уравнение Клапейрона-Менделеева - все эти милые сердцу формулы собраны ниже.

Кстати! Для всех наших читателей сейчас действует скидка 10% на любой вид работы .

Основные формулы по физике: электричество

Пора переходить к электричеству, хоть его и любят меньше термодинамики. Начинаем с электростатики.

И, под барабанную дробь, заканчиваем формулами для закона Ома, электромагнитной индукции и электромагнитных колебаний.

На этом все. Конечно, можно было бы привести еще целую гору формул, но это ни к чему. Когда формул становится слишком много, можно легко запутаться, а там и вовсе расплавить мозг. Надеемся, наша шпаргалка основных формул по физике поможет решать любимые задачи быстрее и эффективнее. А если хотите уточнить что-то или не нашли нужной формулы: спросите у экспертов студенческого сервиса . Наши авторы держат в голове сотни формул и щелкают задачи, как орешки. Обращайтесь, и вскоре любая задача будет вам «по зубам».

Определение 1

Электродинамика – это огромная и важная область физики, в которой исследуются классические, неквантовые свойства электромагнитного поля и движения положительно заряженных магнитных зарядов, взаимодействующих друг с другом с помощью этого поля.

Рисунок 1. Коротко про электродинамику. Автор24 - интернет-биржа студенческих работ

Электродинамика представляется широким комплексом разнообразных постановок задач и их грамотных решений, приближенных способов и частных случаев, которые объединены в одно целое общими начальными законами и уравнениями. Последние, составляя основную часть классической электродинамики, подробно представлены в формулах Максвелла. В настоящее время ученые продолжают изучать принципы указанной области в физике, скелет ее построения взаимоотношения с другими научными направлениями.

Закон Кулона в электродинамике обозначается таким образом: $F= \frac {kq1q2} {r2}$, где $k= \frac {9 \cdot 10 (H \cdot m)} {Кл}$. Уравнение напряженности электрического поля записывается так: $E= \frac {F}{q}$, а поток вектора индукции магнитного поля $∆Ф=В∆S \cos {a}$.

В электродинамике в первую очередь изучаются свободные заряды и системы зарядов, которые содействуют активизации непрерывного энергетического спектра. Классическому описанию электромагнитного взаимодействия благоприятствует то, что оно является эффективным уже в низкоэнергетическом пределе, когда энергетический потенциал частиц и фотонов мал по сравнению с энергией покоя электрона.

В таких ситуациях зачастую отсутствует аннигиляция заряженных частиц, так как присутствует только постепенное изменение состояния их нестабильного движения в итоге обмена большим количеством низкоэнергетических фотонов.

Замечание 1

Однако и при высоких энергиях частиц в среде, несмотря на существенную роль флуктуации, электродинамика может быть использована с успехом для комплексного описания среднестатистических, макроскопических характеристик и процессов.

Основные уравнения электродинамики

Основными формулами, которые описывают поведение электромагнитного поля и его прямое взаимодействие с заряженными телами, являются уравнения Максвелла, определяющие вероятные действия свободного электромагнитного поля в среде и вакууме, а также общую генерацию поля источниками.

Среди этих положений в физике возможно выделить:

теорема Гаусса для электрического поля - предназначена для определения генерации электростатического поля положительными зарядами;
гипотеза замкнутости силовых линий – содействует взаимодействию процессов внутри самого магнитного поля;
закон индукции Фарадея – устанавливает генерацию электрического и магнитного поля переменными свойствами окружающей среды.

В целом, теорема Ампера - Максвелла - это уникальная идея о циркуляции линий в магнитном поле с постепенным добавлением токов смещения, введенных самим Максвеллом, точно определяет трансформацию магнитного поля движущимися зарядами и переменным действием электрического поля.

Заряд и сила в электродинамике

В электродинамике взаимодействие силы и заряда электромагнитного поля исходит из следующего совместного определения электрического заряда $q$, энергии $E$ и магнитного $B$ полей, которые утверждаются в качестве основополагающего физического закона, основанного на всей совокупности экспериментальных данных. Формулу для силы Лоренца (в пределах идеализации точечного заряда, движущегося с определенной скоростью), записывают с заменой скорости $v$.

В проводниках зачастую содержится огромное количество зарядов, следовательно, эти заряды достаточно хорошо скомпенсированы: число положительных и отрицательных зарядов всегда равны между собой. Следовательно, суммарная электрическая сила, которая постоянно действует на проводник, равна также нулю. Магнитные же силы, функционирующие на отдельных зарядов в проводнике, в итоге не компенсируются, ведь при наличии тока скорости движения зарядов всегда различны. Уравнение действия проводника с током в магнитном поле можно записать так: $G = |v ⃗ |s \cos{a} $

Если исследовать не жидкость, а полноценный и стабильный поток заряженных частиц в качестве тока, то весь энергетический потенциал, проходящий линейно через площадку за $1с$,- и будет являться силой тока, равной: $I = ρ| \vec {v} |s \cos{a} $, где $ρ$ - плотность заряда (в единице объема в общем потоке).

Замечание 2

Если магнитное и электрическое поле систематически меняется от точки к точке на конкретной площадке, то в выражениях и формулах для частичных потоков, как и в случае с жидкостью, в обязательном порядке проставляются средние показатели $E ⃗ $и $B ⃗$ на площадке.

Особое положение электродинамике в физике

Значимое положение электродинамики в современной науке возможно подтвердить посредством известного произведения А. Эйнштейна, в котором были детально изложены принципы и основы специальной теории относительности. Научный труд выдающегося ученого называется «К электродинамике подвижных тел», и включает в себя огромное количество важных уравнений и определений.

Как отдельная область физики электродинамика состоит из таких разделов:

учение о поле неподвижных, но электрически заряженных физических тел и частиц;
учение о свойствах электрического тока;
учение о взаимодействии магнитного поля и электромагнитной индукции;
учение об электромагнитных волнах и колебаниях.

Все вышеуказанные разделы в одно целое объединяет теорема Д. Максвелла, который не только создал и представил стройную теорию электромагнитного поля, но и описал все его свойства, доказав его реальное существование. Работа именно этого ученого показала научному миру, что известные на тот момент электрическое и магнитное поля являются всего лишь проявлением единого электромагнитного поля, функционирующего в различных системах отсчета.

Существенная часть физики посвящена изучению электродинамики и электромагнитных явлений . Эта область в значительной мере претендует на статус отдельной науки, так как она не только исследует все закономерности электромагнитных взаимодействий, но и детально описывает их посредством математических формул. Глубокие и многолетние исследования электродинамики открыли новые пути для использования электромагнитных явлений на практике, для блага всего человечества.

Электродинамика – это наука о свойствах и закономерностях особого вида материи – электромагнитного поля, которое осуществляет взаимодействие между электрическими заряженными телами или частицами.

Ква́нтовая электродина́мика (КЭД) - квантовополевая теория электромагнитных взаимодействий; наиболее разработанная часть квантовой теории поля. Классическая электродинамика учитывает только непрерывные свойства электромагнитного поля, в основе же квантовой электродинамики лежит представление о том, что электромагнитное поле обладает также и прерывными (дискретными) свойствами, носителями которых являются кванты поля -фотоны. Взаимодействие электромагнитного излучения с заряженными частицами рассматривается в квантовой электродинамике как поглощение и испускание частицами фотонов.

2.Характеристики электромагнитного поля

Электромагнитное поле – Е = Н/Кл = В/М

E = F / q – отношение силы, действующей со стороны поля к величине этого заряда.

D - индукция электрического поля – называется вектор пропорциональный вектору напряженности, но независящий от свойств среды

D = 𝞮 E ; 𝞮 = 𝞮 0 𝞮 ’ 0 = 8.85 * 10 -12 Ф/м

В- вектор индукции магнитного поля = Н/А*м= 1Тл

Индукцией называется вектор, модуль которого есть отношение модуля силы действующий со стороны поля на проводник с током, на силу тока в проводнике и его длину. B = | F |/ I * l (Н/ А*м) Н – напряженность магнитного поля (А/м) = 80 эрстед =) 80 Гаусс, называется вектор параллельный вектору индукции, но независящий от свойств среды. Н= 1/µ, где µ = µ 0* µ’

3.Векторные поля.Интегральные и дифферциальные характеристики векторного поля

4.ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА И СТОКСА

5.ЗАКОН КУЛОНА

6.ТЕОРЕМА ГАУССА

7.ПОТОК ВЕКТОРА

8.УРАВНЕНИЯ НЕПРЕРЫВНОСТИ

9.ТОК СМЕЩЕНИЯ

10.ЗАКОН ПОЛНОГО ТОКА

11.ЗАКОН НЕПРЕРЫВНОСТИ МАГНИТНОГО ПОТОКА

12.ГРАНИЧНЫЕ УСЛОВИЯ

13.ЗАКОНЫ ДЖОУЛЯ-ЛЕНЦА В ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ ФОРМЕ

Количество теплоты, выделяющееся в единицу времени в проводнике с сопротивлением R при силе тока I, по закону Джоуля-Ленца, равно:

Применив этот закон к бесконечно малому цилиндру, ось которого совпадает с направлением тока, получаем

Учитывая что – обьем бесконечно малого цилиндра, а– количество теплоты, выделенной в единице обьема за единицу времени, находим

Где выражается в ватах на кубический метр. Учитывая, что j 2 =j*j и используя для j выражение можно записать соотношение в виде:

Это равенство выражает закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме.

14.Полная система уравнений максвелла в веществе

В среде сторонние электрические и магнитные поля вызывают поляризацию и намагничивание вещества, которые макроскопически описываются соответственно вектором поляризации P и вектором намагниченности M вещества, и вызваны появлением связанных зарядов и токов . В результате поле в среде оказывается суммой внешних полей и полей, вызванных связанными зарядами и токами.

Поляризация P и намагниченность вещества M связаны с векторами напряжённости и индукции электрического и магнитного поля следующими соотношениями:

Поэтому, выражая векторы D и H через E, B, и , можно получить математически эквивалентную систему уравнений Максвелла:

Индексом здесь обозначены свободные заряды и токи. Уравнения Максвелла в такой форме являются фундаментальными, в том смысле, что они не зависят от модели электромагнитного устройства вещества. Разделение зарядов и токов на свободные и связанные позволяет «спрятать» в ,, а затем в P, M и, следовательно, в D, B сложный микроскопический характер электромагнитного поля в среде.

Определение 1

Рисунок 1. Коротко про электродинамику. Автор24 - интернет-биржа студенческих работ

Замечание 1

Основные уравнения электродинамики

Среди этих положений в физике возможно выделить:

теорема Гаусса для электрического поля - предназначена для определения генерации электростатического поля положительными зарядами;
гипотеза замкнутости силовых линий – содействует взаимодействию процессов внутри самого магнитного поля;
закон индукции Фарадея – устанавливает генерацию электрического и магнитного поля переменными свойствами окружающей среды.

Заряд и сила в электродинамике

Замечание 2

Особое положение электродинамике в физике

Как отдельная область физики электродинамика состоит из таких разделов:

учение о поле неподвижных, но электрически заряженных физических тел и частиц;
учение о свойствах электрического тока;
учение о взаимодействии магнитного поля и электромагнитной индукции;
учение об электромагнитных волнах и колебаниях.